判断,名词解释缩版

1.量子力学是18世纪20年代诞生的科必须是不同本征值） 6.黑体（如果一个物体能全部吸收投射

学。（(错，应为20世纪） 在它上面的辐射而无反射，这种物体就

2.量子力学的建立始于人们对光的波称为绝对黑体，简称黑体）

粒二象性的认识。（对，1905年爱因斯7.微观实物粒子的波粒二象性（静止质

坦提出光子假说） 量不为零的微观粒子同时具有粒子性

3.量子的概念是由爱因斯坦提出的。和波动性，这种双重性称为其波粒二象

（错，应是普朗克） 性）

4.光量子的概念首先由普朗克引入。的原子量子论 （Bohr的原子量

（错，应为爱因斯坦） 子论有三点：（1）原子有能量不连续的

5.按照光的电磁理论，光的强度与频率

有关。（错，与频率无关）

6.黑体必须是表面很黑的物体。（错，

不一定是很黑的物体，指对光的吸收情

况而言）

7.普朗克常数起重要作用的现象可称

为量子现象。（对，如果普朗克常数起

重要作用的现象，则认为是量子现象） 也是这个体系的

8.按玻尔理论，谐振子不存在零点能。

（对，零点能是量子力学的必然结果）

9.玻尔理论认为微观粒子是质点。（对，

玻尔理论是半经典、半量子的产物）

10.微观实物粒子的波粒二象性由玻尔

首先提出。（错，应是德布罗意）

11.自由粒子的能级是简并的。（对，为

二重简并）

12.任意态的几率流密度都与时间无

关。（错，必须是定态）

13.波函数归一化后就完全确定。（错，

仍含有不定相因子）

14.波函数通常不可能是纯实数或纯虚

数。（对，这是薛定谔方程和几率连续

性方程的必然要求）

15.波函数就是描写系统状态的态函

数。（对，物理量都可以通过波函数描

写）

16.波函数不是物理量。（对，波函数本

身没有物理意义）

17.由波函数可以确定微观粒子的轨

道。（错，量子力学无轨道可言）

18.量子力学中自由粒子的概念比经典

力学宽广的多。（对，不同的表象可以

有不同的态函数）

19.量子力学中的物理量都是分立的。

（错，量子力学也有连续的物理量）

20.无限深势阱越宽就越接近经典规

律。（错，势阱越窄，量子效应更加明

显）

21.量子力学中用算符表示微观粒子的

力学量。（错，用线性厄密算符表示）

22.量子力学仅讨论在经典物理中存在

的力学量。（错，比如自旋。量子力学

也讨论在经典物理中不存在的物理量）

23.量子力学中的算符都是幺正算符。

（错，应是线性厄米算符）

s

24.角量子数为零的态称为态。（对，

符号规定）

25.角量子数为1的态称为态。（对，

p

符号规定）

26.当氢原子体系的能量大于零时，其

电子的状态是束缚态。（错，应是电离

状态）

27.辏力场就是库仑场。（错，辏力场仅

是中心力场，不一定是库仑场）

28.库仑场一定是辏力场。（对，库仑场

一定是中心力场）

29.辏力场一定是库仑场。（错。反之正

确）

30.约化质量又称为折合质量。（对，二

者通用）

31.无论是属于相同本征值还是不同本

征值的本征函数都必定相互正交。（错，

32.若与对易，且与对

A

ˆ

B

ˆ

B

ˆ

C

ˆ

易，则与对易。（错，算符的对

A

ˆ

C

ˆ

易没有传递性）

33.力学量的平均值一定是实数。（对，

这样的算符才能表示力学量）

34.若两个算符不对易，则它们不可能

同时有确定值。（错，一般而言是正确

的，有特殊情况存在）

35.正是由于微观粒子的波粒二象性才

导致了测不准关系。（对，测不准关系

是波粒二象性的必然结果）

36.测不准关系只适用于不对易的物理

量。（对，对易的物理量可同时确定）

37.量子力学中力学量算符的对易关系

没有传递性。（对，算符的对易关系不

同于一般的代数运算）

38.量子力学的矩阵力学首先由薛定谔

建立。（错，由海森伯建立））

39.对应一个本征值有几个本征函数就

是几重简并。（错，必须是线性独立的

波函数个数）

40.归一化包括真实归一和归到δ函

数。（对，连续的物理量归δ函数）

41.泡利首次提出电子具有自旋的假

设。（错，应是乌伦贝克和歌德斯密脱）

42.自旋角动量算符与轨道角动量算符

的引入方式不同，因而不能满足同一个

对易关系。（错，满足角动量的共同的

对易关系）

43.塞曼效应与电子的自旋有关。（对，

自旋与外磁场的作用引起附加能量）

44.电子是玻色子，光子是费米子。（错，

应是电子是费米子。光子是玻色子）

45.全同粒子体系波函数的对称性将随

时间发生改变。（错，对称性与反对称

性都不随时间改变）

46.泡利不相容原理仅适用于玻色子系

统。（错，只适用于费米子系统）

47.两电子的自旋反平行态为三重态。

（错，为单态）

48.对单电子来说，三个泡利矩阵相乘

的结果为单位矩阵。（错，是对角矩阵）

49.电子的波函数是三行一列的矩阵。

（错，为两行一列））

50.泡利矩阵的表示不因表象的改变而

改变。（错，泡利矩阵的表示与表象的

选取有关）

1.量子现象（凡是Planck常数h在其

中起重要作用的现象都可以称为量子

现象）

2.光的波粒二象性（光具有微粒和波动

的双重性质，这种性质称为光的波粒二

象性）

3.德布罗意公式（E=h=，









pnk

h







）

4.光子（．Einstein 认为电磁辐射不

仅在被吸收和发射时以能量为的

h



微粒出现，而且以这种形式以速度c

在空间运动，这种粒子叫做光量子或光

子）

5.脱出功（光电效应中电子脱出金属表

面所需要作的功）

定态；（2）原子的轨道角动量为常



数的整数倍；（3）原子跃迁满足公式



EE/h

nm

）

9.态迭加原理（如果和是体系



12



的可能状态，那么它们的线性迭加



cc

1122

可能状态）

10.波函数的标准条件（波函数在变量

变化的全部区域内通常应满足三个条

件：有限性，连续性和单值性。）

11.定态（体系处于

iE

(r,t)(r)e





t



所描写的状态

时，能量具有确定值，所以这种状态称

为定态）

12.束缚态（通常把在无限远处为零的

波函数所描写的状态称为束缚态）

13.几率波（波函数在空间中某一点的

强度和在该点找到粒子的几率成比例。

按照这种解释，描写粒子的波乃是几率

波）

14.归一化波函数(满足



2



(x,y,z,t)d1



的波函数称

为归一化波函数)

15.几率流密度矢量

(为几率

J[**]



i



2



流密度矢量，它描写了几率的流动)

16.线性谐振子的零点能(一个最小而

不等于零的振动，在任何情况下都不消

减，大小为，是量子特性)

1





2

17.厄密算符(如果对于两任意函数



和，算符满足下列等式



F

ˆ





*

Fdx(F)dx

ˆˆ

， 则称

F

ˆ

为厄密算符)

18.简并度(我们把对应一个本征值有

两个（含两个）以上本征函数且它们之

间相互独立的情况，称这个本征值为简

并，把对应于同一本征值的本征函数的

数目称为简并度。)

19.力学量的完全集合(要完全确定体

系所处的状态，需要有一组相互对易的

力学量。这一组完全确定体系状态的力

学量称为力学量的完全集合)

20.箱归一化(把粒子限制在三维箱中，

再加上周期性边界条件的归一化方法

称为箱归一化)

21.函数的正交性(一般地，如果两函数



12

和满足关系式









12

d0

式中积分是对变量变

化的全部区域进行的，则我们称和



1



2

相互正交)

22.角动量算符(凡满足定义式

LLiL



ˆˆˆ



的算符，称之为角动量

算符)

23.力学量算符的本征函数的正交归一

性(若为某力学量算符





kl

(r),(r)

的本征函数，其正交归一性为





*

klkl

(r)(r)d





0,kl





1,kl

)

24.氢原子的赖曼线系(主量子数

n2n1

以上的能级向能级跃

迁的所有谱线组成的线系为Lyman线

系)

25.表象(量子力学中态和力学量的具

体表示方式称为表象)

26.希耳伯特空间(量子力学中Q的本征

函数有无限多，以这些本征函数为基矢

所张成的无限维的函数空间，在数学中

称为希耳伯特空间)

27.幺正变换(满足的矩阵

SS

1

称为幺正矩阵，由幺正矩阵所表示的变

换称为幺正变换)

28.狄喇克符号(量子力学中描写态和

力学量，也可以不用具体表象，这种描

写的方式是狄喇克最先引进的，这样的

一套表示态和力学量的符号称为狄喇

克符号)

29.占有数表象(以粒子数为基矢

n

的表象称为占有数表象)

30.粒子的湮灭算符和产生算符

(，

annn1

ˆ

ann1n1

ˆ



，所以

a

ˆ

称为粒子的湮灭算符 称为

a

ˆ



粒子的产生算符)

31.厄密矩阵及其特点(厄密算符的矩

阵都是厄密矩阵，即满足

F(F)*

mkkm

。其特点是对角元素

为实数，第元素与元

mnnm

素互为复数共轭)

32.能量表象(在以能量的本征函数为

基矢张成的空间中表示态函数和算符

的方式为能量表象)

33 .斯塔克效应（简并情况下的微扰理

论可以用来解释氢原子在外电场作用

下所产生的谱线分裂现象，这现象称为

氢原子的斯塔克现象） 44. 波色子（由光子（自旋为1），处

34 .受激吸收（在光的照射下，原子可于基态的氦原子（自旋为0），α粒子（自

能吸收光而从较低能级跃迁到较高能旋为0）以及其他自旋为0或为ћ的整数

级） 倍的粒子所组成的全同粒子体系的波

35 .受激发射（在光的照射下，原子可函数是对称的，这类粒子是服从玻色—

能受到光的刺激从较高能级跃迁到较爱因斯坦统计，因而被称为玻色子）

低能级时的发射） 45. 塞曼效应（氢原子和类氢原子在外

36. 自发辐射（若原子处于较高能级磁场中，其光谱线发生分裂的现象）

（激发态），即使没有外界光照射，也46. 反常塞曼效应（当磁场较弱时，谱

能跃迁到较低能级而发射光子的现象线分裂的数目可以不是三条，间隔也不

称为自发辐射） 尽相同）

37. 自发跃迁（在不受外界影响的情况47. 全同粒子（我们称质量、电荷、自

下，体系由能级ε跃迁到ε，这种跃迁旋等固有性质完全相同的微观粒子为

mk

称为自发跃迁） 全同粒子）

38.受激跃迁（体系在外界（例如辐射48. 全同性原理（全同粒子的不可区分

场）作用下由ε跃迁到ε，这种跃迁称性是微观粒子所具有的特性，由于这一

mk

为受激跃迁） 特性，使得全同粒子所组成的体系中两

39 .禁戒跃迁（在光波作用下，当矩阵全同粒子相互代换不引起物理状态的

元∣r∣=0时在偶极近似下Ф态不能改变，这个论断被称为全同性原理）

mk

k

跃迁到Ф态，这种不能实现的跃迁称为49. 交换简并（如果第一个粒子处于第

m

禁戒跃迁） j态，第二个粒子处于第i态，则体系的

40. 电子的自旋（电子的基本性质之波函数为 对应

一，是电子的一种内禀属性，和电子的的能量本征值仍为E= ,表示体系

坐标及动量无关，是描述电子运动状态的能量本征值E是简并的，由于波函数

的第四个变量或自由度） 可以由 交换

41. 角动量非耦合表象（ 角后得出，所以称这种简并为交换简并）

动量算符有共同的正交归一完备的本50. 泡利不相容原理(不能有两个或两

征函数系，以这些本征矢作为基矢的表个以上的费米子处于同一状态，这结果

象称为非耦合表象） 称为泡利不相容原理)

42. 角动量耦合表象（）

43. 费米子（由电子、质子、中子这些

自旋为ћ/2的奇数倍的粒子所组成的全

同粒子体系的波函数是反对称的，这类

粒子服从费米—狄拉克统计，因而被称

为费米子）